Uvod
Za dobro znani pojav, linijske strele med grmenjem in tlemi, naj bi bilo po naravi povsem električno. Menijo, da je mehanizem za nastanek takšne strele na splošno enak mehanizmu za nastanek dolge iskrice, in sicer: plazovit razpad zraka ob razpadu jakosti električnega polja.
Vendar pa se strele strele bistveno razlikujejo od dolgega iskrenja. Prvič, prevodni kanal za udar strele se oblikuje v pogojih, ko je jakost električnega polja veliko manjša od tiste, ki je potrebna za lavinski zlom. Drugič, ta kanal ni oblikovan naenkrat za celotno dolžino med oblakom in tlemi, ampak s pomočjo zaporednih kopičenj - z velikimi pavzami med njimi. V okviru tradicionalnih pristopov obe okoliščini še nista našli razumne razlage, zato tudi, kako so strele načeloma možne, ostaja skrivnost.
V tem članku bomo poskušali zapolniti te vrzeli. Poskušali bomo pokazati, da ima gravitacija pomembno vlogo pri zagotavljanju možnosti električnega razelektritve med grmenjem in zemljo. Vloga gravitacije tu seveda ni v gravitacijskem vplivu na proste nabito delce, temveč v vplivu na delovanje programov, ki nadzorujejo obnašanje teh delcev, tj. programi, ki zagotavljajo elektromagnetne pojave. Ta vpliv gravitacije je čutiti, ko je navpična lestvica električnega pojava precej veličastna, strele v oblaku pa v zemljo prav takšen pojav. Prosti nabiti delci med grmenjem in zemljo se nadzorujejo po standardnem algoritmu: delci z istoimenskim nabojem s prekomernim nabojem v spodnjem delu oblaka se od njega električno "odbijejo", delci z nabojem, ki je nasproten temu naboju,"Privlačen" k njemu. Toda zaradi gravitacije ta standardni algoritem deluje na povsem paradoksalen način. Prisotnost gravitacije vodi v dejstvo, da za delce, ločene z dovolj veliko razliko v višini, isto ime ali neenakost nabojev ni lastnost, ki je stalna v času. Frekvenca, s katero se znak naboja tega delca ciklično spreminja glede na znak presežka naboja, je odvisna od višinske razlike med presežkom naboja v oblaku in prosto nabitim delcem. V skladu s tem vsak takšen delec doživi izmenično silo, ki vpliva - "v oblak - iz oblaka." To olajša oblikovanje prevodnega kanala za udar strele, saj vrsta električnega razpada zraka ni plazovita, temveč visokofrekvenčna (HF). Postopna izgradnja prevodnega kanala (gibanje vodje korakov) najde tudi naravno razlago.
Nemoč tradicionalnih pristopov
Do zdaj ni nobene razumne razlage, kako nastane strela pri obstoječih jakostih električnega polja.
Frenkel je s ponazoritvijo osupljive pomanjkljivosti jakosti električnega polja za plazovitim razpadom zraka med grmenjem in tlemi predstavil hipotezo, da je vrh naraščajočega razpada ojačevalec moči - zaradi močne nehomogenosti polja v bližini konice. Kljub zunanji verodostojnosti tega modela ima po našem mnenju resno pomanjkljivost. Konica povečuje jakost polja, kadar je na tej konici odvečen naboj. Toda, kot bomo videli spodaj, se kanal z ioniziranim zrakom oblikuje pod pogoji, ko naboji iz oblaka še niso uspeli napredovati do konca tega kanala in na tem koncu še vedno ni odvečnega naboja. Kako raste ta kanal, če ojačitev polja še ne deluje? In od kod izvira prvi odsek prevodnega kanala,prva točka? Tukaj pišejo sodobni avtorji o jakosti električnega polja v nevihti: „Jasno je, da bi moralo na mestu zagona električno polje zadostovati za povečanje gostote elektronov kot posledice ionizacije. V zraku normalne gostote to zahteva Ejaz"30 kV / cm; na nadmorski višini 3 km (to je povprečna višina začetka strele v Evropi) - približno 20 kV / cm. Tako močnega električnega polja še nikoli niso merili v nalivu. Najvišje številke so bile zabeležene med raketnim sondiranjem oblakov (10 kV / cm) … in med letenjem skozi oblak posebej opremljenega laboratorijskega letala (12 kV / cm). V neposredni bližini nevihtnega oblaka naj bi bilo ob letenju okrog njega na letalu približno 3,5 kV / cm … Številke od 1,4 do 8 kV / cm smo dobili v številnih meritvah, podobnih metodologiji. Če te številke niso previsoke, še vedno ne presegajo vrednosti, ki je potrebna za razpad plazov - tudi tam, kjer se začne strela. »Tudi z megavoltnimi napetostmi laboratorijskih generatorjev zračniki rastejo le do nekaj metrov v zraku. Napetosti v desetinah megavoltov,s provociranjem strele lahko povečamo dolžino strekerjev, v najboljšem primeru do deset metrov, ne pa tudi do kilometrov, preko katerih strele običajno rastejo, «pišejo avtorji. Ponujajo neverjeten izhod iz zastoja: "Edino, kar lahko preprečimo … razpad zračne plazme v šibkem električnem polju je dvig temperature plina v kanalu … na 5000-6000K" - in nato podajte fantastične podatke o tem, kako bi lahko temperatura Sončeve površine bi dosegli in vzdrževali v oblikovalnem prevodnem kanalu - do glavnega tokovnega šoka. V tem primeru avtorji zaobidejo vprašanje, kako bi zrak žarel pri tako visoki temperaturi - navsezadnje na tvorbečem prevodnem kanalu ni opaziti intenzivnega sijaja.na katerih navadno raste strela «, pišejo avtorji. Ponujajo neverjeten izhod iz zastoja: "Edino, kar lahko preprečimo … razpad zračne plazme v šibkem električnem polju je dvig temperature plina v kanalu … na 5000-6000K" - in nato podajte fantastične podatke o tem, kako bi lahko temperatura Sončeve površine bi dosegli in vzdrževali v oblikovalnem prevodnem kanalu - do glavnega tokovnega šoka. V tem primeru avtorji zaobidejo vprašanje, kako bi zrak žarel pri tako visoki temperaturi - navsezadnje na tvorbečem prevodnem kanalu ni opaziti intenzivnega sijaja.na katerih navadno raste strela «, pišejo avtorji. Iz zagate ponujajo neverjeten izhod: "Edino, kar lahko preprečimo … razpad zračne plazme v šibkem električnem polju je dvig temperature plina v kanalu … do 5000-6000K" - in potem fantastično poročajo o tem, kako bi lahko temperatura Sončeve površine bi dosegli in vzdrževali v oblikovalnem prevodnem kanalu - do glavnega tokovnega šoka. V tem primeru avtorji zaobidejo vprašanje, kako bi zrak žarel pri tako visoki temperaturi - navsezadnje na tvorbečem prevodnem kanalu ni opaziti intenzivnega sijaja.gre za dvig temperature plina v kanalu … na 5000-6000K "- in nato so podane fantastične postavitve na temo, kako je bilo mogoče doseči in ohraniti temperaturo Sončeve površine v oblikovalnem prevodnem kanalu - do glavnega trenutnega šoka. V tem primeru avtorji zaobidejo vprašanje, kako bi zrak žarel pri tako visoki temperaturi - navsezadnje na tvorbečem prevodnem kanalu ni opaziti intenzivnega sijaja.gre za dvig temperature plina v kanalu … na 5000-6000K "- in nato so podane fantastične postavitve na temo, kako je bilo mogoče doseči in ohraniti temperaturo Sončeve površine v oblikovalnem prevodnem kanalu - do glavnega trenutnega šoka. V tem primeru avtorji zaobidejo vprašanje, kako bi zrak žarel pri tako visoki temperaturi - navsezadnje na tvorbečem prevodnem kanalu ni opaziti intenzivnega sijaja.
Promocijski video:
Dodamo, da so bili prejšnji poskusi predlagati mehanizem, ki bi igral pomožno vlogo pri oblikovanju prevodnega kanala in olajšal razpad plazov. Torej, Tverskoy poda povezavo do Kaptsova, ki razloži teorijo Loeba in Micka. Po tej teoriji se v glavi rastočega prevodnega kanala nahajajo vzbujeni ioni - z energijo vzbujanja, ki presegajo ionizacijske energije atomov. Ti ioni oddajajo fotonove s kratko valovno dolžino, ki ionizirajo atome - kar prispeva k nastanku prevodnega kanala. Ne zanikamo obstoja tega mehanizma, ugotavljamo, da se tukaj spet kinetična energija elektronov porabi za vzbujanje ionov - kar bi sicer šlo neposredno na ionizacijo atomov. Posredna ionizacija z vzbujanjem ionov in oddajanjem fotonov s kratko valovno dolžino je manj učinkovita kot neposredna ionizacija z udarci elektrona. Zato ta posredna ionizacija ne olajša razpada plazov, ampak nasprotno, otežuje jo, kar povzroči izgube energije med nastajanjem plazu - še posebej, če upoštevamo, da bi se ionizirajoči fotoni brez naboja razkropili v vse smeri in prevodni kanal raste v želeni smeri. Končno je dejstvo: "izpuščeni ioni" ne pomagajo dolgim stružnicam, da se oblikujejo v laboratorijskih pogojih.
Vendar pa ni samo rast prevodnega kanala skrivnost pri obstoječih jakostih električnega polja - prekinitev te rasti s pomembnimi premori med zaporednimi povečanji ostaja nič manj skrivnost. Schonland piše: "Dolžina premora med zaporednimi koraki za vodjo korakov se presenetljivo malo razlikuje … V 90% številnih preučenih voditeljev pade v razponu med 50 in 90 m sek. Zato je težko sprejeti razlago pavze, ki ne vključuje temeljnega mehanizma za izpust plina. Tako pavze skoraj ni mogoče povezati s katero koli lastnostjo naboja v oblaku, ki napaja vodjo, saj naj bi to povzročilo širok premor pavz od bliskavice do bliskavice. Iz istega razloga je treba vsako razlago zavreči.na podlagi nihanj v kanalu med oblakom in vrhom vodje ali na impulzih, ki se gibljejo po tem kanalu. Iz teh razlag se povečuje trajanje pavze, ko dolžina kanala raste, vendar takega povečanja ni opaziti. "(Naš prevod). A razumna razlaga o pavzah, ki temelji na "temeljnem mehanizmu izpusta plina", še ni bila predlagana. Human piše: "Da bi bralca popolnoma zavedli, so v literaturi o" teoriji "strele laboratorijski podatki, ki so si številni nasprotujoči, pogosto ekstrapolirani, da bi" razložili "pojave strele. Splošno gnusno stanje ponazarjajo različne teorije o voditelju korakov … V večini literarnih virov o streli besedeIz teh razlag se povečuje trajanje pavze, ko dolžina kanala raste, vendar takšnega povečanja ni opaziti. "(Naš prevod). A razumna razlaga o pavzah, ki temelji na "temeljnem mehanizmu izpusta plina", še ni bila predlagana. Human piše: "Da bi bralca popolnoma zavedli, so v literaturi o" teoriji "strele laboratorijski podatki, ki so si številni nasprotujoči, pogosto ekstrapolirani, da bi" razložili "pojave strele. Splošno gnusno stanje ponazarjajo različne teorije o voditelju korakov … V večini literarnih virov o streli besedeIz teh razlag se povečuje trajanje pavze, ko dolžina kanala raste, vendar takšnega povečanja ni opaziti. "(Naš prevod). A razumna razlaga o pavzah, ki temelji na "temeljnem mehanizmu izpusta plina", še ni bila predlagana. Human piše: "Da bi bralca popolnoma zavedli, so v literaturi o" teoriji "strele laboratorijski podatki, ki so si številni nasprotujoči, pogosto ekstrapolirani, da bi" razložili "pojave strele. Splošno gnusno stanje ponazarjajo različne teorije o voditelju korakov … V večini literarnih virov o streli besede"Da bi bralca popolnoma zavedli, se v literaturi o teoriji strele laboratorijski podatki, ki so si številni nasprotujoči, pogosto ekstrapolirajo, da bi razložili pojave strele. Splošno gnusno stanje ponazarjajo različne teorije o voditelju korakov … V večini literarnih virov o streli besede„Da bi bralca popolnoma zavedli, se v literaturi o„ strelovodski teoriji “laboratorijski podatki, ki so si številni nasprotujoči, pogosto ekstrapolirajo, da bi pojasnili pojave strele. Splošno gnusno stanje ponazarjajo različne teorije o voditelju korakov … V večini literarnih virov o streli besede vodja pilota in stremer nadomeščata razlage fizičnega pomena pojavov. Toda imenovati ne pomeni razlagati. " Za konec še en citat: „Številne hipoteze o mehanizmu vodje korakov so tako nepopolne, neprepričljive in pogosto prav smešne, da jih o njih sploh ne bomo razpravljali tukaj. Danes nismo pripravljeni ponuditi svojega mehanizma."
To so skratka sodobni pogledi znanosti na fiziko strele. Zdaj predstavimo alternativni pristop.
Kako gravitacija posega v elektromagnetne pojave
Dinamika prostih nabojev je dobro raziskana za primere, ko so vpleteni nabiti delci približno enak gravitacijskemu potencialu. Če pa so vpleteni delci dovolj široko razpršeni po višini, se narava dinamike prostih nabojev izkaže za radikalno drugačno.
Po konceptu "digitalnega" fizičnega sveta elementarni električni naboj ni energijska značilnost, temveč je le oznaka za delček, identifikator za programe, ki zagotavljajo elektromagnetne pojave. Nalepka za delce se fizično izvede preprosto. Predstavlja kvantne pulzacije na frekvenci elektronov f e, katerih vrednost je določena z de Broglievo formulo hf e = m e c 2, kjer je h Planckova konstanta, m eje masa elektrona, c je svetlobna hitrost. Pozitivni ali negativni znak elementarnega naboja je določen s fazo kvantnih pulzacij na frekvenci elektronov: pulzacije, ki identificirajo naboje enega znaka, so v fazi, vendar so antifazne do pulzacij, ki identificirajo naboje drugačnega znaka.
Jasno je, da so lahko samo valovi z enako frekvenco nenehno točno v fazi ali antifazi. Če se frekvence obeh pulzacij razlikujeta, se njihova fazna razlika s časom spreminja, tako da se stanja njune faze in antifaze izmenično ponavljata pri razliki.
Zdaj se spomnimo, da je gravitacija po našem modelu organizirana tako, da so mase elementarnih delcev in ustrezne frekvence kvantnih pulzacij odvisne od gravitacijskega potenciala - naraščajočega, ko se dvigajo vzdolž lokalne navpičnice. Torej za bližnji zemeljski prostor velja razmerje.
kjer je R razdalja do središča Zemlje, f ¥ frekvenca kvantnih pulzacij "v neskončnosti", G je gravitacijska konstanta, M je masa Zemlje, c je hitrost svetlobe.
Če primerjamo kriterij za določitev istoimenske razlike med naboji in odvisnostjo frekvence elektronov od gravitacijskega potenciala, dobimo paradoksalne posledice. Frekvencije elektronov delcev v istem gravitacijskem potencialu so enake, zato morajo biti nasprotni naboji, ki se nahajajo na isti višini, ves čas različni, istoimenski pa morajo biti istoimenski. Toda drugačna situacija bi morala potekati za dva delca, ločena z višinsko razliko DH. Relativna razlika med njihovimi elektronskimi frekvencami, kot izhaja iz (1), je
kjer je g lokalni pospešek gravitacije, f e = 1,24 × 10 20 Hz je lokalna vrednost frekvence elektronov. Pri teh dveh delcih se stanja v fazi in antifaza elektronskih pulzacij ciklično ponavljata, obdobje ponovitve pa je 1 / D f e. To pomeni, da bi se morali pri programih, ki nadzirajo nabito delce, naboji naših dveh delcev, sorazmerno drug drugemu, izmenično izkazati za istoimenska in nato nasprotna.
Takšen pristop na prvi pogled nasprotuje pojmu absolutnega znaka elementarnega naboja, ki je lastnost določenega delca. Toda to protislovje je navidezno. Elektroni na kateri koli višini se torej obnašajo kot lastnik elementarnega negativnega naboja, saj za vsak gravitacijski potencial poleg vrednosti frekvence elektronov programirata tudi dve tokovni nasprotni fazi pulzacij pri tej frekvenci, ki nastavita dva znaka električnega naboja - in trenutno fazo pulzacij za elektron vedno ustreza negativnemu naboju. V tem smislu je negativni znak naboja elektronov absoluten. Preklopljivost znakov naboja je sorazmerne narave, kaže se v parih prostih nabitih delcev, ki so dovolj razmaknjeni po višini.
Preden razložite, kaj pomeni „zadostni razmik v višini“, upoštevajte, da se v pogojih navpičnega naklona frekvence elektronov, tudi z zanemarljivo višinsko razliko, ki ločuje dva elektrona, njihove elektronske frekvence razlikujejo, fazna razlika njihovih elektronskih pulzacij pa se sčasoma spreminja. Če bi za par takšnih elektronov istoimenski-različnost nabojev med seboj potekala le v trenutkih natančne faze antifaze njihovih elektronskih pulzacij, bi bilo njihovo medsebojno "odbojnost-privlačnost" zagotovljeno le v teh ločenih trenutkih. Z višinsko razliko 1 cm bi se dva elektrona kratek čas "čutila" s periodičnostjo (2), približno 7 ms. In tega v izkušnjah ne opazimo: drug drugega "čutijo" nenehno.
Iz tega sklepamo: sprejeti so posebni ukrepi za zagotovitev, da nabiti delci, ki so v različnih gravitacijskih potencialih in imajo različne elektronske frekvence, nenehno pokažejo svoje naboje med seboj. Logično je domnevati, da istoimenska različnost nabojev ni določena za natančno antifazo elektronskih pulzacij v fazi, temveč za širše fazne koridorje. Namreč, za naboje velja isto ime, če fazna razlika za ustrezne kvantne pulzacije na frekvenci elektronov pade v intervalu 0 ± (p / 2) - in za razliko od tega, če ta fazna razlika pade v intervalu p ± (p / 2). Kot rezultat takšne opredelitve istoimenske različnosti nabojev bodo praktično vsi nabiti delci, ki se nahajajo na različnih višinah, nenehno zajeti s programskim nadzorom,odgovoren za elektromagnetne pojave.
Toda, kot se nam zdi, je delovanje teh programov radikalno poenostavljeno z odpravo potrebe po medsebojnih spremembah znakov nabojev, ločenih z majhnimi višinskimi razlikami. Za to s programsko manipulacijo faz kvantnih pulzacij na elektronskih frekvencah se organizirajo sosednji vodoravni sloji - debeline približno nekaj deset metrov -, v katerih se ti pulzacije kljub majhnemu širjenju frekvence pojavijo skoraj v fazi. V vsaki od teh plasti, ki jo bomo poimenovali kvazifazni sloji, je referenčna trenutna faza pulzacij na višini središča plasti in impulzi, ki se pojavljajo nad in pod središčem tega sloja, impulzirajo v fazi, tako da ostanejo v 0 ± (p / 2) s pulzacijami v središču plasti - kot je shematično prikazano na sliki 1. Takšne fazne manipulacije ne kršijo frekvenčnega gradienta, ki zagotavlja gravitacijo, temveč postavljajo stalno enakomernost nabojev za vse proste elektrone, ki se nahajajo znotraj ene navidezne fazne plasti. Hkrati se ciklične spremembe istoimenske-različnosti nabojev v prostih elektronih zgodijo le za tiste od njih, ki so v različnih plasteh kvazifazne faze - s frekvenco, ki je enaka razliki elektronskih frekvenc na višinah sredine teh plasti.enaka razlika elektronskih frekvenc na višinah sredine teh plasti.enaka razlika elektronskih frekvenc na višinah sredine teh plasti.
Slika: 1
Če je naš model pravilen, bi moral presežek prostorskega naboja v atmosferi, ki se nahaja znotraj ene plasti kvazi infaze, pripeljati do cikličnih vplivov sile na gor in dol na prosto nabito delce pod njim. Če območje presežka naboja zajema več plasti kvazifazne faze, potem naj bi naboji vsake plasti privedli do učinka na lastni frekvenci - frekvenčni spekter celotnega učinka pa bi moral biti ustrezno širši. Potem bi morale statične prostorske naboje v ozračju - že samo dejstvo njihove prisotnosti - ustvarjati širokopasovni hrup v elektronski opremi in, še posebej učinkovito, v radijski sprejemni opremi. Torej, ko je zgornja meja območja prenapolnjenosti 3 km nad radijskim sprejemnikom, je zgornja frekvenca pasu hrupa, ki se lahko ustvari v sprejemniku,naj bo približno 40 MHz. Ali obstajajo takšni zvoki v praksi?
Obstajajo hrup
Zelo dobro je znano, da radijski sprejem na srednjih in zlasti na dolgih valovnih dolžinah moti poleg t.i. žvižgajoča se atmosfera in druge značilne motnje, ki se zvočno manifestirajo kot šumenje (šukanje) in pokanje. Ti posegi se močno približajo, ko se bliža lokalno nevihto in oslabijo, ko se začenja, vendar je jasno, da jih ne povzročajo lokalni streli. Dejansko imajo posamezni izpusti, ki imajo impulzni značaj, ločene kratkoročne motnje - medtem ko je za zadevni hrup značilna stalnost v času. Genialna razlaga, ki je bila vključena v skoraj vse učbenike, razglaša, da je ta hrup posledica razelektritve strele po vsem svetu naenkrat - navsezadnje po nekaterih ocenah približno 100 strele vsako sekundo udari po površini Zemlje. Odprto pa ostaja smešno vprašanje, zakaj se motenje zaradi strele, oddaljenega na velikih razdaljah, močno poveča, ko se približa lokalno nevihto.
Bogato izkušnjo radioamaterjev lahko dopolnimo žalostna izkušnja letalcev. Navodila in ukazi urejajo dejanja posadke, ko zrakoplov vstopi v območje povečane atmosferske elektrifikacije - zaradi nevarnosti poškodb zrakoplova zaradi odvajanja statične elektrike. Tu je značilen izraz "škoda zrakoplovov zaradi električnih izpustov zunaj območij nevihtnih dejavnosti". Dejansko se v pomembnem odstotku primerov, zlasti v hladni sezoni, območja povečane atmosferske elektrifikacije oblikujejo v odsotnosti gromov, in če območja vesoljskih nabojev nimajo izrazitih meja, potem na zaslonih zrakoplovov in zemeljskih radarjev ne sprožijo mehurja. Potem udar zrakoplova v območje povečane elektrifikacije ozračja ne napoveduje, temveč ga določijo piloti v resnici, katerega najpomembnejši znak je pojav močnih radijskih motenj oz.ki se spet kažejo kot hrup in pokanje v pilotovih slušalkah. Razlog za ta hrup in pokanje je močna elektrifikacija zrakoplova, tj. odvečni naboj na njem. Domnevamo lahko, da izpuščanje statične elektrike iz zrakoplova (corona) v uporabljenem radiofrekvenčnem pasu ustvarja hrup in pokanje. Toda zapomnite si, da popolnoma podobne hrupe in pokanje - v povsem podobnih pogojih povečane elektrifikacije ozračja - ustvarjajo tudi zemeljski radijski sprejemniki, o katerih je neprimerno govoriti o močni elektrifikaciji.da popolnoma analogne hrupe in praskete - v povsem analognih pogojih povečane elektrifikacije ozračja - dajejo tudi zemeljski radijski sprejemniki, o katerih je neprimerno govoriti o močni elektrifikaciji.da popolnoma analogne hrupe in praskete - v povsem analognih pogojih povečane elektrifikacije ozračja - dajejo tudi zemeljski radijski sprejemniki, o katerih je neprimerno govoriti o močni elektrifikaciji.
Če primerjamo izkušnje radioamaterjev in letalcev, pridemo do zaključka, da je glavni vzrok za omenjeni hrup tako v zemeljski kot na krovu opreme enak in da ta razlog znanosti ni znan, saj ni povezan niti z izpuščanjem strele v celotnega sveta, niti z elektrifikacijo letala. Ta razlog povezujemo z lokalnimi volumetričnimi naboji v atmosferi, katerih samo prisotnost zadostuje za spreminjanje znakov vpliva na proste nabito delce, po zgoraj opisanem mehanizmu.
O toku elektronov vzdolž dolgega navpičnega prevodnika
Če je zgornji model pravilen za vedenje frekvenčnih faz kvantnih pulzacij za proste elektrone, razporejene po višini, potem tradicionalni koncepti potencialne razlike - za električne pojave, ki vključujejo velike razlike v višini - izgubijo pomen. Na primer, naj se navpični vodnik razteza skozi več plasti kvazifazne faze. Potem nima smisla reči, da se na njegove konce uporablja neka stalna potencialna razlika. V resnici o kakšni konstantni razliki v potencialu lahko govorimo, če se znaki naboja elektronov na zgornjem in spodnjem koncu prevodnika izkažejo za istoimenska, za razliko od tega - s frekvenco, recimo 1 MHz? V tem primeru je pravilno govoriti preprosto o koncentraciji presežne količine elektronov na enem od koncev prevodnika - t.j. uporabljati idejni aparat,na katerem je zgrajena logika programov, ki odpravljajo imenovano nehomogenost v porazdelitvi naboja, premikajoč presežne elektrone vzdolž prevodnika.
Toda tudi pri uporabi pravilne terminologije je potrebna razlaga: kako na primer delujejo daljnovodi med točkami z velikimi višinskimi razlikami - tj. tako kot tok elektronov (zlasti konstanten) teče skozi prevodnik, v sosednjih odsekih katerega naboji elektronov niso vedno istega imena, temveč se med radijskimi frekvencami preklapljajo med istoimenskimi stanji in različnostjo.
Razmislimo o primeru takšne dolžine navpičnega prevodnika, pri katerem lahko pospešek gravitacije g štejemo za konstanten. Potem so, kot lahko domnevamo, debeline vpletenih kvazifaznih plasti enake, zato so razlike df e med frekvencami referenčnih pulzacij v sosednjih plasteh enake. Z enakimi p širinami faznih koridorjev, ki dajejo istoimensko identifikacijo ali neenakost nabojev (glej zgoraj), se v vodniku medsebojno nadomestita dva stanja s periodičnostjo 1 / df e. Namreč, razpolovno obdobje bo trajalo z istim imenom naboja elektronov v vseh plasteh, drugi polkrožni znaki nabojev elektronov pa se bodo izmenično spreminjali iz plasti v plast - medtem ko se katera koli plast lahko upošteva kot referenca.
Zanima nas vprašanje: če recimo na zgornjem koncu našega prevodnika vzdržujemo konstanten presežek elektronov, kakšna bo narava nastalega toka elektronov v prevodniku? V časovnih intervalih s konceptno identifikacijo nabojev je očitno, da se bodo elektroni premikali navzdol po celotnem prevodniku. V časovnih intervalih s plastjo za plastjo, ki se spreminjajo v naboje elektronov, bo situacija bolj zapletena. V plasteh, kjer bodo naboji elektronov istoimenski s presežkom naboja na vrhu, se bodo elektroni premikali navzdol, v plasteh, kjer bodo nasprotni, pa se bodo premikali navzgor. Upoštevajte, da sta tok "negativnih" elektronov navzdol in tok "pozitivnih" elektronov navzgor enakovreden. In kateri koli detektor bo v naši težavi zaznal isti enak tok kjerkoli v prevodniku - če zanemarimo kondenzacijo in redčenje prostih elektronov,ki jih bomo dobili na stičiščih plasti za vsak časovni interval s plastjo za plastjo, ki se nanašajo na plasteje. In te kondenzacije-redčenja bodo res zanemarljive, saj je hitrost elektronov v prevodnikih, tudi pri močnih tokovih, le nekaj centimetrov na sekundo.
Tako neskladje v znakih nabojev elektronov, o katerem govori naš model, praktično ne vpliva na proces gibanja odvečnih elektronov po dolgem navpičnem prevodniku. Toda strele udarijo po zraku, ki v normalnih pogojih ni prevodnik. Da udarec strele postane mogoč, se mora v zraku oblikovati prevodni kanal, tj. kanal z dovolj visoko stopnjo ionizacije.
Kako nastajajo pogoji za visokofrekvenčno razpadanje zraka pod sunkom
V spodnjem delu nevihtnega oblaka, iz katerega se začne tvorba prevodnega kanala za udar strele, se presežek naboja koncentrira - praviloma negativno. Navpična dolžina območja koncentracije tega naboja je lahko 2-3 km.
Zdi se, da bi ta močna koncentracija naboja povzročila električni odtok brezplačno nabitih delcev, ki so v majhnih količinah v nepropustnem zraku med oblakom in zemljo. Delovanje statične sile na proste elektrone bi bilo bolj učinkovito kot na ione - v primerjavi s tem imajo elektroni manj inertnosti in večjo gibljivost. Toda v literaturi o atmosferski elektriki nismo zasledili omembe drobljenja atmosferskih elektronov pod grmenjem v tla - in ta premik ne bi mogel ostati neopažen. In nobeden od avtorjev ni postavil vprašanja: zakaj takšnega premika ni?
Naš model zlahka razloži ta paradoks z dejstvom, da močna koncentracija naboja v atmosferi ne vodi do statičnega učinka sile na proste nabito delce pod njim, temveč do izmeničnega znaka - poleg tega v širokem frekvenčnem pasu, ki ga določa navpična dolžina koncentracije naboja. S takšnim vplivom v posledičnem gibanju atmosferskih elektronov ni sestavine, ki bi ustrezala enosmernemu toku - kot v prevodniku s prekomernim nabojem na enem koncu - ti elektroni doživljajo le visokofrekvenčno "bump".
Toda ta "poskočnost" atmosferskih elektronov zagotavlja po našem mnenju oblikovanje prevodnega kanala za udarec strele. Če kinetična energija prostih elektronov kot posledica visokofrekvenčne izpostavljenosti zadostuje za udarno ionizacijo zračnih atomov, potem pride do elektrodelektorskega visokofrekvenčnega razpada. Znano je, da se HF razčlenitev pojavlja pri veliko nižjih jakostih polja kot lavina, pri čemer so vse druge enake. To pojasnjuje skrivnost tvorbe prevodnega kanala za udar strele pri napetostih, ki še zdaleč niso dovolj za lom plazov.
Pomembno je dodati, da je N. Tesla svoje sodobnike šokiral s spektaklom dolgih izpustov v zraku, ki jih je povzročil umetno - imenovali so ga celo "gospodar strele". Znano je, da Teslina skrivnost ni bila le v uporabi zelo visokih napetosti, temveč tudi izmeničenju teh napetosti pri frekvencah več deset kHz in višjih. Tako je bila vrsta razpada zraka v Teslini streli nedvomno visokofrekvenčna.
A vrnimo se k zračnemu razpadu zraka, ki tvori prevodni kanal za udar strele med oblakom in zemljo. Jasno je, da bo pri enaki gostoti prostih elektronov na celotni višini med oblakom in tlemi najprej prišlo do razpada HF, kjer imajo zaradi delovanja HF največjo kinetično energijo. Med oblakom in tlemi se energija atmosferskih elektronov izkaže za največjo v območju, ki je takoj ob "dnu" oblaka: prvič, največja je intenzivnost izpostavljenosti HF, in drugič, gostota zraka je tam minimalna, kar daje prednost pospeševanju elektronov. Zato se v našem primeru HF razčlenitev začne izpod dna grmenja. Toda ne vzklije naenkrat na celotni višini med oblakom in tlemi - na „vodji korakov“požene le dolžino enega koraka.
Kaj določa dolžino koraka vodje
Tako prevodni kanal za udar strele med oblakom in zemljo začne rasti iz območja, ki meji na "dno" gromobrana. Zdi se, da bi lahko razpad HF, ki se razvija od oblaka do tal, naenkrat zrasel prevodni kanal za celotno dolžino, ki jo dovoljuje intenzivnost izpostavljenosti HF - ta intenzivnost bi bila dovolj, da bi zagotovili potrebno stopnjo ionizacije zraka. Toda ta pristop ne upošteva posebnih pogojev, ki obstajajo na mejah kvazifaznih plasti.
Dejansko razmislimo o prostem elektronu, ki v pospeševalni fazi delovanja RF prečka mejo med sosednjimi kvazi infaznimi plastmi. Če v trenutku prestopa meje v teh sosednjih plasteh obstaja isto ime nabojev elektronov, se z našim elektronom ne bo zgodilo nič posebnega - pospešujoča stopnja udarca HF se bo nadaljevala. Če pa prehod meje pade na razliko nabojev elektronov v sosednjih plasteh, bo rezultat takega prehoda meje takojšnja fazna inverzija učinka HF: stopnjo pospeševanja nadomestimo z upočasnjenim. V tem primeru elektron ne bo mogel zaznati HF učinka v celoti, za razliko od elektronov, ki nihajo znotraj ene navidezne fazne plasti ali prečkajo mejo med njimi, ko so naboji elektronov v njih z istim imenom.
Iz tega izhaja, da so na mejah med sosednjimi kvazifaznimi plastmi mejne plasti, v katerih imajo nekateri prosti elektroni kinetične energije, ki so veliko nižje od tiste, ki jo za preostale elektrone zagotavlja delovanje RF. Ker zmanjšana kinetična energija elektrona pomeni tudi njegovo zmanjšano sposobnost ionizacije zraka, se v mejnih plasteh ionizacijska učinkovitost zmanjša - približno za polovico. Zato obstaja velika verjetnost, da razpad HF, ko je dosegel območje z zmanjšano ionizacijsko učinkovitostjo v mejnem sloju, ne bo mogel skozi to območje in razvoj razpada HF se bo tam ustavil.
Nato bi se morali koraki velike večine voditeljev korakov začeti in končati na mejnih plasteh med plastmi kvazi infaze. Po povprečni dolžini vodilnega koraka je mogoče presoditi o debelini kvazifaznih plasti - če upoštevamo, da če en korak pade na en kvazifazni sloj, se mora dolžina koraka povečati, ko korak odstopa od navpične smeri. Žal v literaturi nismo našli nobenega podatka, ki bi nam omogočil potrditev ali ovržitev teze o povečanju dolžine vodilnega koraka, ko odstopa od vertikale. Vendar obstajajo znaki, da se skoraj vodoravna linearna strela oblikuje bolj svobodno - brez tistih strogih omejitev glede dolžine vodilnih korakov, ki veljajo za strele od oblaka do zemlje. Dejansko je dolžina strele v povprečju 2-3 km, kljub dejstvu, da je dolžina strele med oblakom in zemljo povprečno 2-3 km.kar se je zgodilo med oblaki, doseglo 15-20 km in še več.
Če je naše sklepanje pravilno, potem mora biti debelina kvazi infaznih plasti nekoliko manjša od povprečne dolžine vodilnega koraka. Različni avtorji dajo nekoliko različne vrednosti za povprečno dolžino koraka - kot približno vrednost bomo poimenovali številko 40 m. Če ta številka ni daleč od resnice, potem ne bomo veliko zmotili, če bomo vrednost 30 m poimenovali kot približno vrednost za debelino kvazifaznih plasti.
Kaj se zgodi v pavzah med kopičenjem prevodnega kanala
Izkušnje kažejo, da po naslednji izgradnji prevodnega kanala po dolžini ene stopnje vodje - kar traja približno 1 ms - pride do pavze pred izgradnjo naslednje stopnje; te pavze trajajo približno 50 ms. Kaj se zgodi med temi pavzami?
Odgovor nakazuje sam: med temi pavzami se prosti elektroni premikajo iz oblaka vzdolž celotnega oblikovanega prevodnega kanala z napolnjenjem novega povečanega odseka do njegovega konca, tako da je na tem koncu koncentracija odvečnih elektronov dovolj za razpad mejne plasti med sosednjimi kvazifaznimi plastmi. Potrdilo o teži o napredovanju elektronov vzdolž prevodnega kanala najdemo v pavzah med nabiranjem vodilnih korakov v Schonlandu, ki piše o sovpadanju hitrosti voditelja korakov s premično hitrostjo prostih elektronov - glede na gostoto zraka in jakost električnega polja. Tukaj Shonland govori o povprečni hitrosti stopničastega voditelja, vendar ta vodja napreduje s kratkimi meti in v glavnem preostanek časa "počiva". In če je posledična povprečna hitrost voditelja korakov enaka hitrosti napredovanja elektronov, to pomeni, da se elektroni premikajo po novih rastočih odsekih prevodnega kanala natančno med naslednjimi pavzami - navsezadnje s svojo hitrostjo premikanja preprosto ne bi imeli časa napredovati po novem odseku med njenim nastankom.
In res, HF razpad tvori nov odsek prevodnega kanala le s povečanjem stopnje ionizacije zraka v njem - število prostih elektronov in pozitivnih ionov se v tem primeru poveča, vendar ostaneta enaki drug drugemu. Zato na začetku v novem delu prevodnega kanala ni prekomernega naboja - in potreben je čas za njegov dotok. Zato je po našem mnenju Frenkelov model ojačitve polja na vrhu naraščajoče razčlenitve nedelujoč. Za takšno izboljšanje polja je na konici potreben presežek naboja. Vidimo pa, da nastajanje prevodnega kanala nastane brez odvečnega naboja na koncu naraščajočega razpada - ti presežni naboji pritekajo s precejšnjo zamudo.
Naj poudarimo, da model gibanja elektronov iz oblaka vzdolž prevodnega kanala med premori med zaporednimi kopičenjemi tega kanala daje najpreprostejši in logičen odgovor na vprašanje, kako se v kanalu med temi pavzami vzdržuje visoka stopnja ionizacije - ko mehanizem, ki je omogočil hitro razpadanje, oz. se ne more več spoprijeti z izgubo ionov kot posledica rekombinacije in difuzije. Po našem mnenju vnašanje presežnih elektronov ustvarja dodatne ione z udarno ionizacijo in tako prispeva k ohranjanju prevodnega stanja v kanalu.
Dodamo, da se gibanje prostih elektronov v pavzah med kopičenjem prevodnega kanala dogaja ne le vzdolž kanala, ki sega do tal in skozi katerega bo prišlo do glavnega tokovnega šoka, temveč tudi vzdolž vseh razvejanih slepih kanalov. To vizualno dokazuje popolna podobnost rasti številnih kanalov naenkrat - ko še ni jasno, kateri od njih bo kanal glavnega trenutnega šoka.
Glavni trenutni šok
Ko je prevodni kanal med grmenjem in tlemi v celoti oblikovan, se vzdolž njega pojavi glavni tokovni šok (ali več trenutnih sunkov). Včasih v literaturi glavni tokovni šok skrajno neuspešno imenujemo vzvratni tok ali obratni izpust. Ti izrazi so zavajajoči in dajejo vtis, da se elektroni v obratnem izlivu gibljejo v nasprotni smeri kot v kateri je prevodni kanal zrasel in v katerem so se gibali, ko so rasli. Pravzaprav se v "obratnem izpustu" elektroni gibljejo v "naprej" smeri, ki se premikajo iz oblaka - t.j. iz območja njihove prekomerne koncentracije - na tleh. "Obrnitev" tega izpusta se kaže izključno s svojo opaženo dinamiko. Dejstvo je, da takoj po nastanku prevodnega kanala med oblakom in tlemi oz.napolnjeni s presežki elektronov se glavni tokovni šok razvije tako, da se najprej elektroni začnejo premikati v odsekih kanalov, ki so najbližje tlom, nato - v višjih odsekih itd. Hkrati se rob cone intenzivnega sijaja, ki ga ustvarjajo ti močni gibi elektronov, premika od spodaj navzgor - kar drugim avtorjem daje razlog, da govorijo o "obratnem izpustu".
Sijaj med glavnim trenutnim udarcem ima zanimive lastnosti. "Takoj, ko vodja doseže Zemljo, se takoj pojavi glavni izcedek, ki se širi z Zemlje v oblak. Glavni izcedek je pri luminiscenci veliko bolj intenziven in opazili smo, da se ta, ko se glavni izcedek premika navzgor, zmanjšuje, zlasti ko prehaja skozi veje. Povečanje sijaja ni bilo opaziti, ko se izcedek premika navzgor. Te lastnosti pojasnjujemo z dejstvom, da se na začetnih stopnjah glavnega tokovnega šoka elektronski tok v glavnem prevodnem kanalu, ki se razteza od oblaka do tal, napaja s pomočjo elektronskih tokov iz slepih vej - tako kot reko napajajo potoki, ki se vanje vlivajo. Ti tokovi, ki napajajo trenutni šok v glavnem kanalu, so res "obratni":nato se elektroni vrnejo iz slepih vej v glavni kanal.
Video posnetki počasnega udara strele od oblaka do zemlje so na voljo na internetu. S šibkim širječim sijajem jasno kažejo dinamiko napredovanja elektronov po rastočih prevodnih kanalih - z obilnim razvejanjem. Končno se ob glavnem kanalu pojavi svetlo svetleč izcedek, ki ga najprej spremlja sijaj na stranskih vejah - ki izgine veliko hitreje kot sij v glavnem kanalu, saj elektroni iz oblaka zdaj ne vstopajo v stranske veje, ampak se premikajo po glavnem kanalu v tla.
Zaključek
Ne trdimo, da v celoti zajemajo pojave, ki se pojavijo ob udaru strele. Upoštevali smo le primer značilne linearne strele med oblakom in zemljo. Toda prvič smo podali sistemsko razlago fizike take strele. Rešili smo uganko same možnosti strele pri jakostih električnega polja, ki še zdaleč ne zadostujejo za lavinski razpad zraka - navsezadnje se razpad tukaj izkaže za večfrekvenčno in ne plazovito. Navedli smo razlog za to razčlenitev RF. In razložili smo, zakaj ta razčlenitev požene v zaporedne segmente, med njimi pa so znatne pavze.
Vse te razlage so se izkazale za neposredne posledice naših idej o naravi električne energije in o organizaciji gravitacije - vendar z nekaterimi jasnimi predpostavkami. Ključno vlogo je odigrala ideja o organizaciji gravitacije, saj se nam strele zdijo gravitacijsko-električni pojav. Presenetljivo se zdi, da je pojav strele med grmenjem in zemljo pomemben dokaz pravilnosti dveh osnovnih pojmov "digitalnega" fizičnega sveta naenkrat, o esencah električne energije in gravitacije - navsezadnje strela najde razumno razlago na podlagi šivanja teh dveh konceptov.
Dodamo, da lahko zgornja fizika linearne strele med grmenjem in zemljo služi kot izhodišče za razlago narave drugih vrst strele. Na primer, lahko pravilnost razporeditve slojev s posebnimi pogoji ionizacije zraka igra ključno vlogo pri tvorbi t.i. beaded zadrga.
Avtor: A. A. Grishaev, neodvisni raziskovalec
